Механика изучает законы и свойства механического движения

Термех кинематика законы Ньютона

Потенциальные и непотенциальные силы

Все встречающиеся в природе силы можно разбить на две большие группы: силы, работа которых при перемещении тела между двумя заданными точками не зависит от формы траектории (такие силы называют потенциальными) и все остальные силы (их называют непотенциальными).

Из определения потенциальных сил и общих свойств работы следует, что работа потенциальных сил по любому замкнутому пути равна нулю.

Действительно, переместим тело из исходной точки в конечную по двум траекториям: содержащей замкнутую петлю и не содержащей ее (8.7). В соответствии с определением потенциальных сил, работа в обоих случаях должна быть одинаковой. С другой стороны, работа потенциальных сил по траектории с замкнутой петлей отличается от работы по коротнкой траектории как раз на величину работы на петле. Таким образом, эта работа оказывается равной нулю.

Так же просто доказываются еще два утверждения (проведите доказательства самостоятельно!):

· Если работа силы по произвольному замкнутому пути всегда равна нулю, то такая сила является потенциальной.

· Работы потенциальных сил при перемещении тела между двумя заданными точками в противоположных направлениях равны друг другу по величине и противоположны по знаку.

[Image]

[Image]

(8.7)

Доказательство равенства нулю работы потенциальных сил по замкнутой траектории.

8.3. Кинетическая энергия. Теорема о кинетической энергии

Кинетической энергией материальной точки называется половина произведения е массы на квадрат скорости (8.8).

В случае произвольного движения может быть доказана важнейшая теорема классической механики (8.9):

Изменение кинетической энергии тела равно работе всех сил, действующих на тело на рассматриваемом участке траектории. Сопротивление материалов выполнение курсовой

Для успешного ответа на экзамене достаточно уметь доказывать сформулированную теорему хотя бы в частном случае равноускоренного прямолинейного движения, при котором равнодействующая приложенных к телу сил остается постоянной во времени и направлена вдоль траектории. При этом входящая в выражение для изменения кинетической энергии разность квадратов конечной и начальной скоростей (8.10), просто выражается через ускорение тела и его перемещение, а произведение постоянной равнодействующей силы на перемещение тела оказывается равным суммарной работе всех сил.

Как уже отмечалось, теорема о кинетической энергии справедлива в случае произвольного движения тел под действием произвольно направленных сил, произвольно изменяющихся во времени. Для доказательства общего случая необходимо рассмотреть изменение кинетической энергии на бесконечно малом отрезке траектории (8.11), для которого выполняется сформулированное утверждение. Суммирование соответствующих равенств по всем элементарным участкам полной траектории (8.12) приводит к ожидаемому результату. Эта теорема часто позволяет просто решать многие задачи механики в тех случаях, когда прямой расчет движения на основе законов Ньютона оказывается трудновыполнимым (например, в случае движения под действием изменяющихся сил).

[Image]

(8.8)

Определение кинетической энергии материальной точки.

[Image]

(8.9)

Теорема о кинетической энергии.

[Image]

(8.10)

Доказательство теоремы об изменении кинетической энергии в частном случае прямолинейного равноускоренного движения тела.

[Image]

(8.11)

Доказательство теоремы о кинетической энергии в общем случае для перемещения тела по бесконечно-малому отрезку пути, для которого оправдано пренебрежение квадратом приращения скорости - величиной "более высокого порядка малости".

[Image]

(8.12)

Суммирование результатов (8.10), приводящее к доказательству теоремы о изменении кинетической энергии в общем случае

смысл физических законов (формулировка, границы применимости): законы динамики Ньютона, закон Гука, закон Кулона-Амонтона, законы сохранения энергии, импульса, закон Паскаля, закон Архимеда, закон Бернулли, закон всемирного тяготения
Закон сохранения механической энергии