Комплексная пространственная алгебра

Продолжение 3 из 3. 

7.8. Расчет модели атома водорода.

Экспериментально установлено, что масса протона, которая значительно превышает массу электрона, может быть введена в формулы только как уточнение результатов. Поэтому энергию электрона на n-1 орбите через оператор следует записать в виде

, где обозначено -за полевую энергию изолированного направления. Вычислить предел Математика Примеры решения задач

Для n будем иметь

. Изменение энергии при переходе с орбиты на орбиту равно

Таким образом, изменение энергии электрона при переходе с орбиты на орбиту происходит вследствии изменения полевой энергии взаимодействия. При переходе происходит изменение частоты . Соответственно энергия перехода равна , где - постоянная Ридберга была определена из принципа соответствия результатов квантомеханического и классического решения. Здесь постоянная приведена с характеристикой среды (-диэлектрическая проницаемость среды). Без ее учета постоянную Ридберга будем применять в классическом выражении .

Через оператор взаимодействия определим полевую обменную массу для n –орбиты.

.

. Откуда имеем

Второй вариант, если сразу разложить квадратный корень

Проанализируем результат. На первой боровской орбите отношение скорости электрона к световой скорости равно .При переходе на n-орбиту скорость падает в n-раз. Энергия обратно пропорциональна квадрату главного квантового числа n Поэтому при n=1 имеем энергию полевого кванта на первой боровской орбите равной . Так, что постоянная тонкой структуры определяет часть энергии электрона, которая служит обменным квантом или полевой энергией, которая удерживает электрон на первой боровской орбите. Используя предельноек выражение гравитационно-электромагнитного луча рассчитаем комптоновскую длину обменного кванта . Откуда получаем

.

Таким образом, комптоновская длина волны обменного кванта равна радиусу орбиты на которой находится электрон. При имеем

.

Для уточненной формулы имеем . Частота обменного кванта, определяющая переход электрона с орбиты на орбиту будет равна

Скорость на орбите ( это вытекает из динамического уравнения равновесия) Поэтому имеем

В квантовом условии Нильса Бора скорость на n-орбите меньше скорости на первой боровской орбите в n раз, орбита радиуса . Подставляя эти данные в полученное уравнение будем иметь или соблюдая соотношения между скоростью и радиусом орбиты получим . Таким образом, выведено квантовое условие Нильса Бора, которое утверждает, что

В пространстве Минковского интервал есть величина выражаемая как корень квадратный из разности суммы квадратов пространственных координат и квадрата временной координаты . В комплексном пространстве это выражается в виде. Временная координата отвечает за сокращение модуля пространства при переходе от одной размерности к другой. В сферических координатах при равенстве запись показывает, что в начале координат есть комплексная особенность в виде сферы радиуса ввиду наличия изолированного направления .Дефект этого сокращения выражается в виде . При замене пространственных и временных координат на энергетические массы частиц определяет дефект массы взаимодействия. Для системы водород-электрон имеем , где энергия ионизации. При образовании систем полевая энергия характеризует энергию, идущую на искривление пространства. В системе водород –электрон полевая энергия обменного кванта характеризует искривление пространства орбиты электрона. Искривление определяется комптоновской длиной обменного кванта . Протон бесконечной массы в центре системы вызывает искривление равное , которое убывает с ростом радиуса орбиты . Кинетическая и потенциальная энергия электрона на орбите соответствуют по энергии искривлению пространства на орбите. Согласно оператора взаимодействия имеем . Переходя к комптоновским длинам волн будем иметь . Вычислим в первом приближении корень квадратный . Подставим величину комптоновской длине волны обменного кванта, определенную выше получим .

.

Ограничиваясь рассмотрением первого члена разложения получим

,, получим в точном соответствии с расчетами теоретической физики. Второй член дает поправку, совпадающую с поправкой Дирака по степени .

На рис 68 представлена модель атома водорода. Наклонный гравитационно-электромагнитный луч представлен в цилиндрических координатах. Электрон находится на орбите, которая представляет из себя сферическое кольцо, образованное полевой материей обменного кванта с длиной волны и создающий вокруг электрона прогиб пространства, который отвечает длине волны энергии связи электрона на орбите .Система водород-электрон имеет в центре координат ( где находится водород) комплексную особенность равную длине волны протона .На расстоянии равном орбите электрона комплексная особенность сокращается до длины волны энергии связи электрона с водородом .Все эти особенности принадлежат пространству делителей нуля, то есть пространству двух взаимно перпендикулярных векторов, имеющих мнимый радиус в цилиндрических координатах. Каждая точка этой сферической орбиты имеет свой мнимый радиус. Масса обменного кванта находится в другом измерении по отношению к измерению пространства, в котором находится электрон.

На рис 68 это представлено сферой обменного кванта, который заполняет сферическое пространство орбиты. Для стационарных орбит прогиб пространства постоянен. Энергия электрона и обменного кванта в сферических координатах на стационарных орбитах равна по модулю нулю и имеет бесконечное изолированное направление гравитационного луча, на котором она фиксируется радиусами орбит. Итак орбиты электронов представляют пространство между сферическими оболочками, раздвинутыми на расстояние равное комптоновской длине обменного кванта равному .

Понятия конформного отображения в пространстве

Теорема 7. Пусть функция W=f(n ) имеет в точке n ₀ производную f’(n ₀), отличную от нуля и от корней из нуля, то есть . Тогда эта функция реализует в точке конформные отображения. Это значит, что при переходе из пространства (n ) в пространство (W) касательная к любой гладкой кривой в фиксированной точке n ₀ поворачивается на один и тот же угол в пространстве и имеет один и тот же коэффициент растяжения.

Доказательство. Пусть в некоторой области пространства (n )

задана функция , дифференцируемая в точке n ₀ и (неравна корням из нуля).

Рассмотрим уравнение гладкой кривой g в пространстве в виде n =S(t), где t - параметр, меняющийся вдоль этой кривой, проходящий через точку . Проведем касательную к этой кривой в точке n ₀. Положение касательной в пространстве (ее наклоны к координатным плоскостям) характеризуется углами f ₀, y ₀.

Классификация операционных систем Виртуальная память Реализация многозадачности Системы безопасности Операционная система Linux Введение в компьютерные сети Принципы построения вычислительных систем Базовые технологии локальной сетиСредства анализа Процедуры и функции Pascal Язык запросов SQL Программирование на СИ Брандмауэры Протоколы TCP/IP Файловые системы Драйверы устройств